概述：本文在揚氏干涉基礎之上，增加了一個成像光學系統，以實驗觀測雙相干光源成像的位置變化和能量分布變化，從中得到一個值得再探討的新現象。

關鍵字：干涉、成像、分離、變場

19世紀的揚氏干涉實驗對后世的物理學影響極大，至今它仍是物理學中的一個基礎實驗。對于揚氏干涉實驗，人們一直是將雙相干光投射到相干區內，以觀察干涉的明暗條紋。我們普遍認為(1)式成立。

(1)

式中：和是單縫場。

和是雙縫場。

文章摘要：對于光的本性的認識，幾個世紀以來始終存在著激烈的爭論，光的波粒二象性是兩種學說相互妥協的結果。在解釋一些現象如干涉和衍射時，人們就用波動說去解釋，而對另一些現象如光電效應就用微粒說去說明。這種既是微粒又是波的存在在觀念上確實叫人們不容易接受，其原因是到現在為止還沒有一種理論能很好地把波動和微粒統一在一個模式下。本文正是從這樣一種出發點來探討光的本性。

假設有一個光源S1，在S1前放置一塊屏幕，從S1發出的光（光子）會將整個屏幕均勻的照亮。我們知道，屏幕的亮度是與落在屏幕上面的光子數的多少有關的。嚴格地說，屏幕的亮度是以垂直于屏幕的光線與屏幕的交點為中心向四周逐漸變暗的。但這種變化決不是幾率問題。證明如下：把S1放在一個半徑為R1的球的中心，假設S1在單位時間里發射出N個光子，則單位球面積上所接受的光子數等于光子數N除以球的總面積4πR12，如果把球的半徑由R1變為R2（R2＞R1），則在單位球面積上所接受的光子數就變為N除以4πR22，由于R2大于R1，所以半徑為R1的球在單位球面積上接受的光子數大于R2球單位面積上的光子數。這就是為什么屏幕上的亮度是由明到暗逐漸變化的原因。當屏幕距光源的距離很大且屏幕的面積又很小時，就可以近似的認為屏幕上的光子是均勻分布的。

現在把另一個相干光源S2放在靠近S1的地方，情況有了變化。在垂直兩個光源的平面上出現了明暗相間的圓環，而在平行兩個光源的平面上，則出現了明暗相間的條紋見圖一，這就是人們所說的光的干涉條紋。因為干涉現象是波動的最主要特征，所以這也就成了光具有波動性的最有力證據之一。我們知道機械波是振動在媒質中的傳播，當有兩列相干波源存在時，媒質中任意一點的振動是兩列波各自到達這一點時波的疊加。當到達這一點的兩列波的相位相同時，則在這一點上的振幅最大，如果兩列波的相位相差1800時，則振動的振幅相互抵消，這樣就形成了有規則的干涉條紋。經典光學正是套用機械波的方法證明光的干涉條紋的，而傳播光的媒質以太已被證明是根本不存在的，這樣用機械波的方法證明光的干涉條紋也就顯得比較牽強。量子力學在解釋干涉條紋時則采用的是幾率波的方法，認為亮的地方是光子出現幾率多的地方，暗的地方則是光子出現幾率少的地方。問題是當只有一個光源時，光子是均勻分布在屏幕上的，而當存在另一個相干光源時，按照量子理論光子就會集中出現在一些地方而不去另一些地方，幾率的解釋是不能使人心悅誠服地接受的。愛因斯坦曾用上帝不擲骰子來表達他對用幾率描述單個粒子行為的厭惡。這就是目前對于光的干涉現象的兩種正統解釋方法。我們對于光本性的認識是否還存在其它我們沒有考慮到的因素，是否還存在其它的證明方法來統一光的波粒二象性即用一種理論解釋來解釋波動性和粒子性呢？

為了找到這種新的理論，在此我們不得不在現有光量子理論基礎上進行一些必要的修正即單個光量子的能量是變化的，光子的能量和質量是相互轉化的，轉化的頻率就是光的頻率。頻率快光子的能量大質量小，相反，頻率慢則光子的能量小質量大，這樣光子在空間所走的路程就形成了一條類波的軌跡。在論證光的干涉現象之前，我們先對光源進行定義。單頻率點光源---頻率單一且所有光子在離開光源時的狀態（相位）都相同。單頻率點光源具有這樣兩個特點，其一在距光源某一點的空間位置上，光子的狀態不隨時間變化。其二光子的狀態隨距點光源的距離作周期變化。光的波長指的是光子在一個周期的時間內在空間運行的距離。

我們在x軸上設置兩個點光源S1和S2，如圖一所示。令P為垂直平面上的一點，從P點到S1和S2的光程差PS1-PS2為波長的某個正數倍ml（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將同相地達到P點，狀態相同。再令Q為垂直平面上的另一點，從Q到S1和S2的光程差也為ml。過P和Q點做一條曲線，使得這曲線上所有過XO的垂直平面內的點的軌跡都具有這樣的性質，即這條曲線上任意一點到S1和S2的距離之差為常數，根據解析幾何我們知道，這曲線是一條雙曲線。如果我們設想這一雙曲線以直線XO為軸旋轉，則它將掃出一個曲面，叫做雙曲面。我們看到，在這曲面上的任意一點，來自S1和S2的光子始終都是同相位的（相位差保持不變），光子在曲面上的每一點的狀態是一定的，沿曲面上的點的狀態是周期變化的。由于光的波長很短，光子沿曲面的這種周期變化是不容易被觀測到。

同理，我們令T為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從T點到S1和S2的光程差TS1-TS2為波長的l/2×（2m+1）倍（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將以1800的相位差達到T點。再令V為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從V到S1和S2的光程差也為道長l/2×（2m+1）倍。過T和V做一條曲線使這曲線上任一點到兩定點S1和S2的距離之差為常數，這曲線也是一條雙曲線，以XO為軸旋轉同樣將掃出一雙曲面。所不同的是來自S1和S2的光子到達這曲面上的任意一點的相位差始終為1800，疊加后的最終狀態是一個恒定的值。

隨著影像醫學的不斷進步，CT掃描在臨床檢查中的應用日益廣泛，逐漸成為了臨床診斷的重要檢查手段。CT檢查具有成像速度快、安全可靠的優點，檢查圖像生動、清晰，病變定位也更加精準，CT檢查的價格比核磁共振檢查要低，所以在臨床檢查中獲得了較為廣泛的應用。然而，CT檢查也有一些缺點，在檢查前患者容易產生恐懼、緊張等負面心理，在檢查時會給患者帶來一定程度的不適感，從而影響了CT檢查的效果。因此，醫護人員不僅要牢固掌握CT檢查的各項操作技術，還須要進行相應的護理干預，以提高CT檢查的準確性。筆者所在醫院在常規護理的基礎上，給予90例CT檢查患者護理干預，現報道如下。

1資料與方法

1.1一般資料

選取2010年8月～2011年2月在筆者所在醫院接受CT檢查的180例患者。其中，男98例，女82例；年齡最小5歲，年齡最大78歲，平均（43.0±5.7）歲；上腹部CT檢查82例，頭顱CT檢查78例，其他部位CT檢查20例。180例接受CT檢查的患者被隨機分成對照組與試驗組各90例。兩組患者的性別、年齡等一般資料比較，差異無統計學意義（P＞0.05），具有可比性。

1.2護理方法

給予對照組常規護理。試驗組患者在常規護理的基礎上，給予全程護理干預，即在CT檢查前、檢查過程中、檢查后均進行相應的心理護理、認知護理、環境護理等護理干預。

研究性學習相對通常的課堂教學而言，有獨到的優勢，它非常有利于培養學生的實踐能力和創新能力。如何指導學生開展研究性學習活動，這是一個全新的課題，也是當前教改的熱點，筆者也進行了一些嘗試，現舉一個教學中的例子，希望能起到拋磚引玉的作用。

一、課題的提出

講授了聲波的知識后，陳明、密媛姍、何磊三位同學提出了一個很有意義的問題：

陳明：老師，波的兩個基本特征是干涉和衍射現象。水波的干涉和衍射現象體現了波的這兩個特征，而作為機械波的聲波也應該具有這兩個特點，聲波的衍射現象非常明顯，而聲波的干涉現象卻比較難以觀察到。我們能否用實驗的方法研究一下聲波的干涉現象?如果能用實驗的方法觀察到聲波的干涉現象，那一定非常有趣和有意義!我們想做一下這方面的工作。

陳君達老師(以下簡稱陳老師)：課本沒有安排這方面的實驗，可能是因為演示這個實驗有難度。你們想做這個實驗，想法非常好，我們全力支持!你們需要什么器材，實驗室全部提供。同時為了加強研究力量，我們組成一個課題小組。

【教學實踐活動是學生獲得課題的源泉，教師在教學過程中，只要做有心人，根據學生提出的問題，適時加以引導，是誘發學生進行研究性學習的重要手段。】

一、不干涉內政原則的產生

不干涉內政原則源于主權原則，主權原則是現代國際法的基石，主權是國家固有的權利，是國家最重要的屬性。國家主權，是指國家獨立自主地處理其對內對外事務的權力，其內涵包括對內具有最高統治權和對外具有獨立權兩個方面。一個國家根據其主權，享有獨立自主地處理其對內對外事務的權力，不受他國的干涉，這樣，一國主權范圍之內不受他國干涉的內部事務就是內政。

國家主權概念的形成經歷了一個較長的演進過程。主權最早是一個憲法學（國內法）上的概念，法國著名古典法學家、哲學家、政治思想家讓·博丹于1577年在其名著《論共和國》一書中第一次比較系統地闡述了“國家主權學說”。其后，洛克和盧梭等思想家分別提出“議會主權”和“人民主權”概念，但他們所強調的主權還只是國內法范疇，沒有涉及到國際法的問題。

1648年歐洲各國為結束三十年戰爭而簽訂的《威斯特伐利亞和約》標志著近代主權國家的誕生。它第一次以多邊條約的形式確認了所有與會國的獨立與法律上的平等，主權概念正式應用到國際法領域中。18－19世紀，在反對歐洲封建統治和反對他國干涉的斗爭中，歐美國家學者的著述和政府文件都強調了國家主權的原則。20世紀，國家主權在反對武裝干涉、維護民族自決和促進國際友好合作中發展為國際法的一項基本原則，主要表現在1919年《國際聯盟盟約》和1945年《聯合國憲章》對國家主權原則的確認和強化，該原則確認各國有權決定其政治、經濟、社會和文化制度，保證各國處理其國內外事務的獨立自主，禁止外來的侵略和干涉，尊重各國政治獨立、領土完整和經濟權益。

二、不干涉內政原則的含義

（一）內政的含義與范圍

文章摘要：對于光的本性的認識，幾個世紀以來始終存在著激烈的爭論，光的波粒二象性是兩種學說相互妥協的結果。在解釋一些現象如干涉和衍射時，人們就用波動說去解釋，而對另一些現象如光電效應就用微粒說去說明。這種既是微粒又是波的存在在觀念上確實叫人們不容易接受，其原因是到現在為止還沒有一種理論能很好地把波動和微粒統一在一個模式下。本文正是從這樣一種出發點來探討光的本性。

假設有一個光源S1，在S1前放置一塊屏幕，從S1發出的光（光子）會將整個屏幕均勻的照亮。我們知道，屏幕的亮度是與落在屏幕上面的光子數的多少有關的。嚴格地說，屏幕的亮度是以垂直于屏幕的光線與屏幕的交點為中心向四周逐漸變暗的。但這種變化決不是幾率問題。證明如下：把S1放在一個半徑為R1的球的中心，假設S1在單位時間里發射出N個光子，則單位球面積上所接受的光子數等于光子數N除以球的總面積4πR12，如果把球的半徑由R1變為R2（R2＞R1），則在單位球面積上所接受的光子數就變為N除以4πR22，由于R2大于R1，所以半徑為R1的球在單位球面積上接受的光子數大于R2球單位面積上的光子數。這就是為什么屏幕上的亮度是由明到暗逐漸變化的原因。當屏幕距光源的距離很大且屏幕的面積又很小時，就可以近似的認為屏幕上的光子是均勻分布的。

現在把另一個相干光源S2放在靠近S1的地方，情況有了變化。在垂直兩個光源的平面上出現了明暗相間的圓環，而在平行兩個光源的平面上，則出現了明暗相間的條紋見圖一，這就是人們所說的光的干涉條紋。因為干涉現象是波動的最主要特征，所以這也就成了光具有波動性的最有力證據之一。我們知道機械波是振動在媒質中的傳播，當有兩列相干波源存在時，媒質中任意一點的振動是兩列波各自到達這一點時波的疊加。當到達這一點的兩列波的相位相同時，則在這一點上的振幅最大，如果兩列波的相位相差1800時，則振動的振幅相互抵消，這樣就形成了有規則的干涉條紋。經典光學正是套用機械波的方法證明光的干涉條紋的，而傳播光的媒質以太已被證明是根本不存在的，這樣用機械波的方法證明光的干涉條紋也就顯得比較牽強。量子力學在解釋干涉條紋時則采用的是幾率波的方法，認為亮的地方是光子出現幾率多的地方，暗的地方則是光子出現幾率少的地方。問題是當只有一個光源時，光子是均勻分布在屏幕上的，而當存在另一個相干光源時，按照量子理論光子就會集中出現在一些地方而不去另一些地方，幾率的解釋是不能使人心悅誠服地接受的。愛因斯坦曾用上帝不擲骰子來表達他對用幾率描述單個粒子行為的厭惡。這就是目前對于光的干涉現象的兩種正統解釋方法。我們對于光本性的認識是否還存在其它我們沒有考慮到的因素，是否還存在其它的證明方法來統一光的波粒二象性即用一種理論解釋來解釋波動性和粒子性呢？

為了找到這種新的理論，在此我們不得不在現有光量子理論基礎上進行一些必要的修正即單個光量子的能量是變化的，光子的能量和質量是相互轉化的，轉化的頻率就是光的頻率。頻率快光子的能量大質量小，相反，頻率慢則光子的能量小質量大，這樣光子在空間所走的路程就形成了一條類波的軌跡。在論證光的干涉現象之前，我們先對光源進行定義。單頻率點光源---頻率單一且所有光子在離開光源時的狀態（相位）都相同。單頻率點光源具有這樣兩個特點，其一在距光源某一點的空間位置上，光子的狀態不隨時間變化。其二光子的狀態隨距點光源的距離作周期變化。光的波長指的是光子在一個周期的時間內在空間運行的距離。

我們在x軸上設置兩個點光源S1和S2，如圖一所示。令P為垂直平面上的一點，從P點到S1和S2的光程差PS1-PS2為波長的某個正數倍ml（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將同相地達到P點，狀態相同。再令Q為垂直平面上的另一點，從Q到S1和S2的光程差也為ml。過P和Q點做一條曲線，使得這曲線上所有過XO的垂直平面內的點的軌跡都具有這樣的性質，即這條曲線上任意一點到S1和S2的距離之差為常數，根據解析幾何我們知道，這曲線是一條雙曲線。如果我們設想這一雙曲線以直線XO為軸旋轉，則它將掃出一個曲面，叫做雙曲面。我們看到，在這曲面上的任意一點，來自S1和S2的光子始終都是同相位的（相位差保持不變），光子在曲面上的每一點的狀態是一定的，沿曲面上的點的狀態是周期變化的。由于光的波長很短，光子沿曲面的這種周期變化是不容易被觀測到。

同理，我們令T為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從T點到S1和S2的光程差TS1-TS2為波長的l/2×（2m+1）倍（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將以1800的相位差達到T點。再令V為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從V到S1和S2的光程差也為道長l/2×（2m+1）倍。過T和V做一條曲線使這曲線上任一點到兩定點S1和S2的距離之差為常數，這曲線也是一條雙曲線，以XO為軸旋轉同樣將掃出一雙曲面。所不同的是來自S1和S2的光子到達這曲面上的任意一點的相位差始終為1800，疊加后的最終狀態是一個恒定的值。

文章摘要：對于光的本性的認識，幾個世紀以來始終存在著激烈的爭論，光的波粒二象性是兩種學說相互妥協的結果。在解釋一些現象如干涉和衍射時，人們就用波動說去解釋，而對另一些現象如光電效應就用微粒說去說明。這種既是微粒又是波的存在在觀念上確實叫人們不容易接受，其原因是到現在為止還沒有一種理論能很好地把波動和微粒統一在一個模式下。本文正是從這樣一種出發點來探討光的本性。

假設有一個光源S1，在S1前放置一塊屏幕，從S1發出的光（光子）會將整個屏幕均勻的照亮。我們知道，屏幕的亮度是與落在屏幕上面的光子數的多少有關的。嚴格地說，屏幕的亮度是以垂直于屏幕的光線與屏幕的交點為中心向四周逐漸變暗的。但這種變化決不是幾率問題。證明如下：把S1放在一個半徑為R1的球的中心，假設S1在單位時間里發射出N個光子，則單位球面積上所接受的光子數等于光子數N除以球的總面積4πR12，如果把球的半徑由R1變為R2（R2＞R1），則在單位球面積上所接受的光子數就變為N除以4πR22，由于R2大于R1，所以半徑為R1的球在單位球面積上接受的光子數大于R2球單位面積上的光子數。這就是為什么屏幕上的亮度是由明到暗逐漸變化的原因。當屏幕距光源的距離很大且屏幕的面積又很小時，就可以近似的認為屏幕上的光子是均勻分布的。

現在把另一個相干光源S2放在靠近S1的地方，情況有了變化。在垂直兩個光源的平面上出現了明暗相間的圓環，而在平行兩個光源的平面上，則出現了明暗相間的條紋見圖一，這就是人們所說的光的干涉條紋。因為干涉現象是波動的最主要特征，所以這也就成了光具有波動性的最有力證據之一。我們知道機械波是振動在媒質中的傳播，當有兩列相干波源存在時，媒質中任意一點的振動是兩列波各自到達這一點時波的疊加。當到達這一點的兩列波的相位相同時，則在這一點上的振幅最大，如果兩列波的相位相差1800時，則振動的振幅相互抵消，這樣就形成了有規則的干涉條紋。經典光學正是套用機械波的方法證明光的干涉條紋的，而傳播光的媒質以太已被證明是根本不存在的，這樣用機械波的方法證明光的干涉條紋也就顯得比較牽強。量子力學在解釋干涉條紋時則采用的是幾率波的方法，認為亮的地方是光子出現幾率多的地方，暗的地方則是光子出現幾率少的地方。問題是當只有一個光源時，光子是均勻分布在屏幕上的，而當存在另一個相干光源時，按照量子理論光子就會集中出現在一些地方而不去另一些地方，幾率的解釋是不能使人心悅誠服地接受的。愛因斯坦曾用上帝不擲骰子來表達他對用幾率描述單個粒子行為的厭惡。這就是目前對于光的干涉現象的兩種正統解釋方法。我們對于光本性的認識是否還存在其它我們沒有考慮到的因素，是否還存在其它的證明方法來統一光的波粒二象性即用一種理論解釋來解釋波動性和粒子性呢？

為了找到這種新的理論，在此我們不得不在現有光量子理論基礎上進行一些必要的修正即單個光量子的能量是變化的，光子的能量和質量是相互轉化的，轉化的頻率就是光的頻率。頻率快光子的能量大質量小，相反，頻率慢則光子的能量小質量大，這樣光子在空間所走的路程就形成了一條類波的軌跡。在論證光的干涉現象之前，我們先對光源進行定義。單頻率點光源---頻率單一且所有光子在離開光源時的狀態（相位）都相同。單頻率點光源具有這樣兩個特點，其一在距光源某一點的空間位置上，光子的狀態不隨時間變化。其二光子的狀態隨距點光源的距離作周期變化。光的波長指的是光子在一個周期的時間內在空間運行的距離。

我們在x軸上設置兩個點光源S1和S2，如圖一所示。令P為垂直平面上的一點，從P點到S1和S2的光程差PS1-PS2為波長的某個正數倍ml（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將同相地達到P點，狀態相同。再令Q為垂直平面上的另一點，從Q到S1和S2的光程差也為ml。過P和Q點做一條曲線，使得這曲線上所有過XO的垂直平面內的點的軌跡都具有這樣的性質，即這條曲線上任意一點到S1和S2的距離之差為常數，根據解析幾何我們知道，這曲線是一條雙曲線。如果我們設想這一雙曲線以直線XO為軸旋轉，則它將掃出一個曲面，叫做雙曲面。我們看到，在這曲面上的任意一點，來自S1和S2的光子始終都是同相位的（相位差保持不變），光子在曲面上的每一點的狀態是一定的，沿曲面上的點的狀態是周期變化的。由于光的波長很短，光子沿曲面的這種周期變化是不容易被觀測到。

同理，我們令T為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從T點到S1和S2的光程差TS1-TS2為波長的l/2×（2m+1）倍（m=±1，2，3，…）。從S1和S2出發的兩列光子，將以1800的相位差達到T點。再令V為垂直平面上的另一點（圖中未畫出），從V到S1和S2的光程差也為道長l/2×（2m+1）倍。過T和V做一條曲線使這曲線上任一點到兩定點S1和S2的距離之差為常數，這曲線也是一條雙曲線，以XO為軸旋轉同樣將掃出一雙曲面。所不同的是來自S1和S2的光子到達這曲面上的任意一點的相位差始終為1800，疊加后的最終狀態是一個恒定的值。

糖尿病是由于體內胰島素分泌絕對缺少、相對不足或由于胰島素抵抗而導致代謝紊亂綜合征，以糖代謝紊亂為主，臨床上以持續高血糖為主要特征的慢性全身性內分泌代謝性疾病[1]。因糖尿病是一種終身性疾病，科學的護理對患者至關重要。為探討臨床護理對糖尿病患者療效的具體影響，選取筆者所在醫院72例糖尿病患者進行觀察研究，現報道如下。

1資料與方法

1.1一般資料

選取筆者所在醫院2010年6月～2011年6月收治的糖尿病患者72例，男47例，女25例，年齡51～67歲，病程10個月～19年，其中25例為初發糖尿病患者，空腹血糖10～21mmol/L，診斷結果符合1999年WHO糖尿病診斷標準，均采用口服降糖藥和胰島素補充治療，隨機分成實驗組與對照組各36例，兩組患者在年齡、性別、病程和病情等方面比較，差異均無統計學意義（P＞0.05），具有可比性。

1.2方法

對照組患者進行常規護理，實驗組患者在常規護理基礎上給予綜合護理，隨訪6個月，比較兩組患者的空腹血糖（FBG）、餐后2h血糖（2hPBG）、糖化血紅蛋白（HbAlC）和并發癥發生情況[2]。血糖檢測采用羅氏血糖儀，糖化血紅蛋白由Bio-Rad全自動血紅蛋白檢測儀檢測，由院內兩名專業醫師測定。對照組和實驗組均采用內分泌科常規護理，主要由入院時為患者介紹醫院和科室情況，主管醫生和護士情況，建立良好的醫護關系，向患者講解疾病知識、住院的目的和可能的治療方案，患者出院后，自行進行鍛煉和飲食控制。實驗組在常規護理基礎上采取包括心理護理、用藥護理、飲食護理、運動護理和血糖監測等的綜合護理措施，具體如下[3]。

冷戰結束后，以相互威懾保持軍事力量平衡為特征的兩極體系分崩瓦解。原來在兩極格局掩蓋下的各種矛盾不斷涌現，國際局勢在整體緩和的情況下，局部沖突不斷。以美國為首的一些西方大國紛紛祭起人道主義干涉的大旗。人道主義干涉成為國際關系學者與國際政治評論家討論和爭辯的一個重要問題。在我國學術界，對人道主義干涉的研究大多集中于政治層面。本文擬從國際法的角度對人道主義干涉這一理論進行剖析;并結合國際實踐，對人道主義干涉在不同時期國際法中的表現和法律依據進行了分析。

一、“人道主義干涉”的界定

“人道主義干涉”，是指在沒有被干涉國政府同意的情況下，出于人道主義原因對該國實施武力干涉或以武力干涉相威脅。它包括兩類行為:一類是為了人道主義目的而實施的強制行動，它是在出現大規模侵犯人權的情況下，根據《聯合國憲章》第七章，由全球性或區域性國際組織實施的或者由其授權而進行的集體干涉。另一類是沒有授權的單方面的或由多國進行的干涉。后者是一種狹義的人道主義干涉，它是由一國或多國對另一國以武力相威脅或使用武力，旨在中止或預防大規模地、嚴重地侵犯基本人權。這種以武力相威脅或使用武力的行為，既沒有事先得到聯合國有關機構的授權，也沒有經被干涉國合法政府的同意，本文主要針對后者加以闡述。

二、“人道主義干涉”理論在國際法發展史上的演變歷程

(一)“人道主義干涉”在早期國際法學說中的反映根據國際法的權威學者西奧多·默柔(Theod-orMeron)近年來的研究，“1648年威斯特伐里亞和會以前的一些國際法著作表明，人類社會共同利益的概念以及現代人道主義干涉權利在格老休斯(Hu即Grotius)之前就已形成?！贝?丹，一”)西班牙法學家維多利亞(1483一巧46)指出，按照國際法，對于拒絕給予本國臣民以基本人權，例如自由從事宗教權利的國家，可以進行干涉。川圣·托馬司·阿奎那司(St.ThomasA明inas)也認為，“在某種程度上一國君主有權基于宗教的利害關系干涉另一國的內部事務，如果后者虐待它的臣民超出了似乎可以能夠接受的程度。”

后來，他的這一學說演變為援助另一國人民反對專政統治是合法的原則。這一時期的“人道主義干涉”主要是出于宗教因素的考慮，是基于自然法的宗教干涉保護基督教徒。

研究性學習相對通常的課堂教學而言，有獨到的優勢，它非常有利于培養學生的實踐能力和創新能力。如何指導學生開展研究性學習活動，這是一個全新的課題，也是當前教改的熱點，筆者也進行了一些嘗試，現舉一個教學中的例子，希望能起到拋磚引玉的作用。

一、課題的提出

講授了聲波的知識后，陳明、密媛姍、何磊三位同學提出了一個很有意義的問題：

陳明：老師，波的兩個基本特征是干涉和衍射現象。水波的干涉和衍射現象體現了波的這兩個特征，而作為機械波的聲波也應該具有這兩個特點，聲波的衍射現象非常明顯，而聲波的干涉現象卻比較難以觀察到。我們能否用實驗的方法研究一下聲波的干涉現象?如果能用實驗的方法觀察到聲波的干涉現象，那一定非常有趣和有意義!我們想做一下這方面的工作。

陳君達老師(以下簡稱陳老師)：課本沒有安排這方面的實驗，可能是因為演示這個實驗有難度。你們想做這個實驗，想法非常好，我們全力支持!你們需要什么器材，實驗室全部提供。同時為了加強研究力量，我們組成一個課題小組。

教學實踐活動是學生獲得課題的源泉，教師在教學過程中，只要做有心人，根據學生提出的問題，適時加以引導，是誘發學生進行研究性學習的重要手段。